Antofagasta, Chile

Tiefer Herd: Oberflächenwellen werden nur schwach angeregt.

Rayleigh-Fenster: vom Eintreffen der schnellsten Periode (60 s, 3.91 km/s) bis zu dem der langsamsten (25 s, 3.50 km/s) entlang dieses Weges (GDM52). Kürzere, langsamere Perioden treffen danach ein.

Raumwellen: Laufzeiten IASP91 (Kennett & Engdahl, 1991), mit TauP für einen Herd in 86 km Tiefe berechnet. Rayleigh-Wellen: Gruppengeschwindigkeiten GDM52 (Ekström, 2011). Nicht berücksichtigt: Elliptizität und Stationshöhe (etwa eine Sekunde), Heterogenität der Erde (einige Sekunden), spätere Phasen (pP, PP, SS…).

In Uccle messbar? Größenordnung: umgekehrte Standard-Magnitudenrelationen der IASPEI (2013), verglichen mit dem mittleren Rauschpegel der Modelle von Peterson (1993), wo die in Uccle gemessene Bodenunruhe liegt; messbar, wenn Signal / Rauschen ≥ 3. Herdmechanismus und Struktur entlang des Weges bleiben unberücksichtigt.

Vertikalkomponente (Kanal HHZ), bei der Aktualisierung der Website von 100 auf 10 Abtastwerte pro Sekunde reduziert (Butterworth-Anti-Aliasing-Tiefpass bei 2,5 Hz, in beiden Richtungen angewendet), dann im Browser trendbereinigt und mit einem Butterworth-Bandpass in beiden Richtungen gefiltert, also ohne die Einsätze zu verschieben. Jede Spur wird auf ihr Maximum im angezeigten Fenster normiert; dieses Maximum, rechts angegeben, ist das Signal geteilt durch die Empfindlichkeit des Instruments, ohne Korrektur seines Frequenzgangs.

Signale: öffentliches Archiv von ORFEUS (EIDA), Netz BE (Königliche Sternwarte Belgiens).

Multiple-Filter-Technik (Dziewonski, Bloch & Landisman, 1969), bei der Aktualisierung der Website auf das Rohsignal angewandt (100 Abtastwerte pro Sekunde): Trend entfernt, Enden über 30 s abgeschwächt, dann für jede der 81 Perioden von 1 bis 100 s ein Gauß-Filter exp(−α ((f − f₀)/f₀)²) mit α = 50 und die Einhüllende des analytischen Signals; die Leistung (Quadrat der Einhüllenden) wird zeitlich mit einer Gauß-Funktion geglättet, deren Standardabweichung der des Filters entspricht, √(2α) T₀ / 2π (Glättungsoperator von Torrence & Webster, 1999, übernommen von Grinsted et al., 2004), und die angezeigte Amplitude ist deren Wurzel, also die Effektivamplitude bei der Auflösung des Filters, ohne die Einbrüche der momentanen Einhüllenden; ein Wert alle 1,28 s. Bis auf die Normierung entspricht diese Berechnung einer kontinuierlichen Wavelet-Transformation mit dem Morlet-Wavelet (ω₀ = √(2α) ≈ 10). Amplituden als Bodengeschwindigkeit, korrigiert um den Frequenzgang des Sensors (Pole und Nullstellen aus dem Inventar von ORFEUS), in Dezibel bezogen auf das Maximum; unter −60 dB die Hintergrundfarbe.

Transversal: −E·cos β + N·sin β, mit β dem Rückazimut von 243°, der Richtung von der Station zum Epizentrum (Konvention von ObsPy); beide Horizontalen werden vor der Drehung mit ihrer Empfindlichkeit in Geschwindigkeit umgerechnet; beide Komponenten teilen dasselbe 0 dB.

Das schon vor dem Eintreffen der Wellen vorhandene waagerechte Band, hier am stärksten bei etwa 5 s Periode, ist das ständige Hintergrundrauschen, das die Wellen der Ozeane erzeugen (Mikroseismik); es stammt nicht vom Erdbeben.

Berechnung mit einer zweiten, unabhängigen Implementierung (ObsPy und NumPy) am selben Signal geprüft. Signale: öffentliches Archiv von ORFEUS (EIDA), Netz BE (Königliche Sternwarte Belgiens).

Strahlen, die bei der Aktualisierung der Website durch Integration der Strahlgleichungen in IASP91 berechnet werden (lineare Geschwindigkeit in jeder Schicht, Strahlparameter an den Grenzflächen erhalten, erster Einsatz gewählt, wenn mehrere Strahlen existieren), gegen TauP (ObsPy) an zufällig gezogenen Tiefe-Entfernung-Paaren geprüft: Laufzeit auf 0,01 s, Winkel auf 0,01°, Tiefe entlang des Strahls auf weniger als einen Kilometer. Die Fächer werden ebenso Strahl für Strahl geprüft; die Laufzeitkurven sind die von TauP berechneten Tabellen.